②σＳＧ＜σＬＳ時，ｃｏｓθ為負值，即θ＞９０°。此情況下，液體傾向于形成球狀，稱之為液體能潤濕固體。θ＝１８０°為完全不潤濕。

２影響界面張力的因素

（１）熔點　原子間結合力大的物質，其熔點高，表面張力也大。表１３為幾種金屬的熔和表面張力。

（２）溫度　對于多數金屬和合金，

度升高，表面張力降低，即ｄσｄｔ＜０。這因為，溫度升高時，液體質點間距增，表面質點的受力不對稱性減弱，因表面張力降低。當達到液體的臨界溫時，由于氣液兩相界面消失，表面張等于零。但是，對于某些合金，如鑄

、碳鋼、銅及其合金等，其表面張力隨溫度的升高而增大，即ｄσｄｔ＞０。如圖１所示。

 可以看到，液態(tài)鋁中的原子的排列在幾個原子間距的小范圍內，與其固態(tài)鋁原子的排列

圖１５　７００℃時液態(tài)Ａｌ中原子分布曲線

［當ｒ→∞時，ρ（ｒ）→ρ０，表示

較大體積中的原子平均密度

（相當于非晶態(tài)材料）］

方式基本一致，呈現出一定的有規(guī)則排列；而距離遠的原子

排列就不同于固態(tài)了，表現為無序狀態(tài)。這也是液態(tài)金屬結

構的主要特征，稱之為 “近程有序”、“遠程無序”結構。

（３）液態(tài)金屬結構的理論模型　對液態(tài)金屬結構的理

論描述至今還沒有一個公認的、系統(tǒng)的、科學的模型。以

下就幾類典型模型做簡要介紹。

② 晶體缺陷模型　包括微晶模型、空穴模型、位錯模

或綜合模型等，假設液態(tài)金屬同樣存在與固相類似的晶

缺陷，能定性地解釋過熱度不大的液態(tài)金屬結構特征

接受。該模型認為，液態(tài)金屬中存在 “能量起伏”和 “結

處于熱運動的原子能量有高有低，同一原子的能量也隨時

間不停變化，時高時低，這種現象稱之為 “能量起伏”。另一方面，液態(tài)金屬中存在由大量

不停 “游動”著的原子集團組成，集團內為某種有序結構，處于集團外的原子則處于散亂的

無序狀態(tài)；并且這些原子集團不斷的分化組合，時而長大，時而減小，時而產生，時而消失。