對(duì)于結(jié)晶溫度范圍較寬的合金，散失一部分

（約２０％）潛熱后，晶粒就連成網(wǎng)絡(luò)而阻塞流動(dòng)，

大部分結(jié)晶潛熱的作用不能發(fā)揮，所以對(duì)流動(dòng)性影

響不大。但是，也有例外的情況，當(dāng)初生晶為非金

屬，或者合金能在液相線溫度以下以液固混合狀

態(tài)，在不大的壓力下流動(dòng)時(shí)，結(jié)晶潛熱則可能是個(gè)

重要的因素。例如，在相同的過熱度下ＡｌＳｉ合金的流動(dòng)性，在共晶成分處并非大值，而

在過共晶區(qū)里繼續(xù)增加 （圖１２１），就是因?yàn)槌跎柘嗍潜容^規(guī)整的塊狀晶體，且具有較小

的機(jī)械強(qiáng)度，不形成堅(jiān)強(qiáng)的網(wǎng)絡(luò)，能夠以液固混合狀態(tài)在液相線溫度以下流動(dòng)。

這種現(xiàn)象稱為 “結(jié)構(gòu)起伏”。在一定的溫度下，雖然存在 “能量起伏”和

“結(jié)構(gòu)起伏”現(xiàn)象，但對(duì)于特定液態(tài)金屬，其處于有序狀態(tài)的原子集團(tuán)具有一定的統(tǒng)計(jì)平均

尺寸；并且其平均尺寸大小隨溫度的升高而減小。

③ 液態(tài)結(jié)構(gòu)及離子間相互作用的理論描述　在液態(tài)結(jié)構(gòu)定量計(jì)算上，也提出了許多理

圖１６　液態(tài)結(jié)構(gòu)及粒子間相互作用

論模型及方程 （圖１６）。通過建立偶分布函數(shù)

ｇ（ｒ）與偶勢(shì)ｕ（ｒ）（即 “原子對(duì)”間的相互作用

勢(shì)能與原子空間距離ｒ的函數(shù)關(guān)系）的方程，或

在已知偶勢(shì)ｕ（ｒ）的條件下，計(jì)算出某一液體的

偶分布函數(shù)ｇ（ｒ）。

表面活性元素在金屬表面富集，當(dāng)接近熔點(diǎn)時(shí)尤為顯著。因?yàn)樵谌埸c(diǎn)附近的液體中有大

的原子集團(tuán)，它們對(duì)體積大的原子的排擠也就越明顯。但是溫度升高時(shí)，原子排列的不規(guī)

性增加，溶質(zhì)和溶劑容易均勻混合，而削弱了表面富集現(xiàn)象。因而，隨著溫度的升高，表

張力反而有所增大，到一定溫度后，表面張力又降低。

原子體積很小的Ｃ、Ｏ、Ｓ等元素，在金屬中容易間隙到晶格中，也使晶格歪曲，勢(shì)能

加，也被排擠到金屬表面，成為表面活性元素。由于這些元素的自由電子很少，表面張力

，也會(huì)使金屬的表面張力降低。圖１１２所示為鎂合金中加入第二組元后表面張力的變化