這種現(xiàn)象稱為 “結(jié)構(gòu)起伏”。在一定的溫度下，雖然存在 “能量起伏”和

“結(jié)構(gòu)起伏”現(xiàn)象，但對(duì)于特定液態(tài)金屬，其處于有序狀態(tài)的原子集團(tuán)具有一定的統(tǒng)計(jì)平均

尺寸；并且其平均尺寸大小隨溫度的升高而減小。

③ 液態(tài)結(jié)構(gòu)及離子間相互作用的理論描述　在液態(tài)結(jié)構(gòu)定量計(jì)算上，也提出了許多理

圖１６　液態(tài)結(jié)構(gòu)及粒子間相互作用

論模型及方程 （圖１６）。通過(guò)建立偶分布函數(shù)

ｇ（ｒ）與偶勢(shì)ｕ（ｒ）（即 “原子對(duì)”間的相互作用

勢(shì)能與原子空間距離ｒ的函數(shù)關(guān)系）的方程，或

在已知偶勢(shì)ｕ（ｒ）的條件下，計(jì)算出某一液體的

偶分布函數(shù)ｇ（ｒ）。

　三、鑄件溫度場(chǎng)的測(cè)定及動(dòng)態(tài)凝固曲線

鑄件溫度場(chǎng)測(cè)定方法的示意圖如圖１２９所示。將一組熱電偶的熱端固定在型腔中 （如

鑄型中）的不同位置，利用多點(diǎn)自動(dòng)記錄電子電位計(jì) （或其他自動(dòng)記錄裝置）作為溫度測(cè)量

和記錄裝置，即可記錄自金屬液注入型腔起至任意時(shí)刻鑄件斷面上各測(cè)溫點(diǎn)的溫度時(shí)間曲

５２

線，如圖１３０（ａ）所示。根據(jù)該曲線可繪制

出鑄件斷面上不同時(shí)刻的溫度場(chǎng) ［圖１３０

（ｂ）］和鑄件的凝固動(dòng)態(tài)曲線 ［圖１３１（ｂ）］。

鑄件溫度場(chǎng)的繪制方法是：以溫度為縱

坐標(biāo)，以離開(kāi)鑄件表面向中心的距離為橫坐

標(biāo)，將圖１３０（ａ）中同一時(shí)刻各測(cè)溫點(diǎn)的溫

度值分別標(biāo)注在圖１３０（ｂ）的相應(yīng)點(diǎn)上，連

接各標(biāo)注點(diǎn)即得到該時(shí)刻的溫度場(chǎng)。以此類

推，則可繪制出各時(shí)刻鑄件斷面上的溫度場(chǎng)。

在一些化學(xué)親和力較強(qiáng)的元素的原子之間還可能形成不穩(wěn)定的 （臨時(shí)的）或穩(wěn)定

的化合物。這些化合物可能以固態(tài)、氣態(tài)或液態(tài)出現(xiàn)，有一部分在液態(tài)金屬的保持過(guò)程中上

浮或下沉，而有相當(dāng)一部分則懸浮于液態(tài)金屬中，成為夾雜物 （多數(shù)為非金屬夾雜物）。

總之，實(shí)際金屬和合金的液體在微觀上是由成分和結(jié)構(gòu)不同的游動(dòng)原子集團(tuán)、空穴和許

多固態(tài)、氣態(tài)或液態(tài)雜質(zhì)或化合物組成，而且還表現(xiàn)出能量起伏、結(jié)構(gòu)起伏及濃度起伏等三

種起伏特征。