3.5 礦漿流態(tài)

Vm/Vo（磁力速度與礦漿流速之比）是高梯度磁選捕集方程中

的一項重要因子，決定了高梯度磁選機運行情況的好壞。當磁介

質(zhì)、場強、被分選物料性質(zhì)等因素確定后，Vm 是定值，此時Vo對

磁選結(jié)果起主要作用。研究表明，礦漿低速流過磁介質(zhì)時，礦粒

都在磁介質(zhì)絲的正面得到捕獲，這時料流對粒子的拖曳力不夠

大，一些非磁性顆粒難免與磁介質(zhì)絲碰撞而夾雜到磁性顆粒中

間，從而形成機械夾雜。當?shù)V漿流速加大到一定程度時，礦漿將

在介質(zhì)絲的背面產(chǎn)生漩渦，此時料流的拖曳力較大，顆粒很難在

磁介質(zhì)絲正面捕集，非磁性顆粒因不受磁力而直接被料流帶走，

這就是所謂的渦流高梯度磁選，渦流磁選大大提高了高梯度磁選

的選擇性。但在大流速的情況下，為達到理想的回收率，必須增

大磁場，以使磁力大于流體拖曳力。

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在進行周期式螺線管高梯度磁選機設計時，關鍵問題是鎧裝

線管磁系的設計。目前，設計者都采用（1）式來確定磁勢，即

需的安匝數(shù)。

式中：H———設計要求的場強；

δ———分選空間高度；

σ———漏磁系數(shù)。

該公式是由無限長螺線管場強計算公式演變而來。對無限長

螺線管，其內(nèi)腔場強由（2）式確定

H=0.4πIn （2）

式中：n———沿螺線管軸向單位長度的線圈匝數(shù)。

n=N/δ，將此關系式代入（2）式，并在式（2）右端乘以 σ，便

可得（1）式。由于實際設計的螺線管并非無限長，鐵鎧消耗部分

磁勢及漏磁的存在，按（2）式計算，場強偏高，亦即磁勢偏低。

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摘要 本文主要闡述鋼毛的磁場分布特性。運用有限差分法并借助電子

算機，分別求解了單絲及多絲矩形鋼毛周圍磁場的拉普拉斯方程。根據(jù)求

的結(jié)果繪制的場圖顯示了單絲鋼毛周圍及多絲鋼毛之間的磁場分布特性。

過對理論數(shù)據(jù)的分析，揭示了鋼毛介質(zhì)的形狀效應和幾何尺寸效應。

最后要說明的是，消磁作用并不是鐵磁性物質(zhì)所獨有，一般

質(zhì)也有；但順磁質(zhì)的結(jié)構(gòu)單元并不是磁疇而是原子。原子磁

磁疇磁矩小很多，即磁極強度很小，因而處于兩邊的原子的

極互相排斥力很弱，消磁作用可以忽略。